Ламинарное течение

Механика сплошных сред
Сплошная среда
Классическая механика Закон сохранения массы · Закон сохранения импульса
Теория упругости Напряжение · Тензор · Твёрдые тела · Упругость · Пластичность · Закон Гука · Реология · Вязкоупругость
Гидродинамика Жидкость · Гидростатика · Гидродинамика · Вязкость · Ньютоновская жидкость · Неньютоновская жидкость · Поверхностное натяжение
Основные уравнения Уравнение непрерывности · Уравнение Эйлера · Уравнение Громеки — Лэмба · Уравнение Бернулли · Интеграл Коши — Лагранжа · Уравнения Навье — Стокса · Уравнение вихря · Уравнение диффузии · Закон Гука
См. также: Портал:Физика

Ламина́рное тече́ние (лат. lāmina — «пластинка») — течение, при котором жидкость или газ перемещаются слоями без перемешивания и пульсаций (то есть без беспорядочных быстрых изменений скорости и давления).

До 1917 года в российской науке пользовались термином струйчатое течение^{[источник не указан 3500 дней]}.

Только в ламинарном режиме возможно получение точных решений уравнения движения жидкости (уравнений Навье — Стокса), например, — течение Пуазёйля.

Переход к турбулентности

Ламинарное течение возможно только до некоторого критического значения числа Рейнольдса, после которого оно переходит в турбулентное. Критическое значение числа Рейнольдса зависит от конкретного вида течения (течение в круглой трубе, обтекание шара и т. п.). Например, для течения в круглой трубе ${\displaystyle Re_{kr}\simeq 2300}$.

В некоторых случаях для получения порогового числа Рейнольдса достаточно провести линейный анализ устойчивости — теоретический анализ устойчивости под воздействием бесконечно малых возмущений. Так, например, получены пороги для течения между параллельными плоскостями и течение Куэтта — Тейлора между вращающимися цилиндрами. Однако в некоторых случаях линейного анализа недостаточно: для течения в круглой трубе он приводит к абсолютной устойчивости, что опровергается экспериментами.

В гидравлике, если движение жидкости происходит в трубе или канале не круглого сечения, то для расчета ${\displaystyle {\text{Re}}_{\text{кр}}={vd \over \nu }={vd\rho \over \eta }={Wd \over \eta }}$ вместо диаметра трубы d (в метрах) подставляют гидравлический или эквивалентный диаметр^[1]:

${\displaystyle D_{\Gamma }={\frac {4A}{P}},}$

где ${\displaystyle A}$ — площадь поперечного сечения трубы, м²;

${\displaystyle P}$ — полный смоченный периметр, м;

${\displaystyle v}$ — скорость жидкости, м/с;

${\displaystyle \nu }$ — кинематическая вязкость среды, м²/с;

${\displaystyle \rho }$ — плотность среды, кг/м³;

${\displaystyle \eta }$ — динамическая вязкость среды, Па·с или кг/(м·с);

${\displaystyle W}$ — массовая скорость, кг/(м²·с).

См. также

• Число Фруда
• Число Рейнольдса

Примечания

Ссылки

• Видеоролик, демонстрирующий на опыте ламинарное и турбулентное течения
• Начальный участок ламинарного течения

Эта страница в последний раз была отредактирована 10 марта 2024 в 18:42.