Для установки нажмите кнопочку Установить расширение. И это всё.

Исходный код расширения WIKI 2 регулярно проверяется специалистами Mozilla Foundation, Google и Apple. Вы также можете это сделать в любой момент.

4,5
Келли Слэйтон
Мои поздравления с отличным проектом... что за великолепная идея!
Александр Григорьевский
Я использую WIKI 2 каждый день
и почти забыл как выглядит оригинальная Википедия.
Статистика
На русском, статей
Улучшено за 24 ч.
Добавлено за 24 ч.
Что мы делаем. Каждая страница проходит через несколько сотен совершенствующих техник. Совершенно та же Википедия. Только лучше.
.
Лео
Ньютон
Яркие
Мягкие

Из Википедии — свободной энциклопедии

Ароматы в физике элементарных частиц
Ароматы
Чётность
Квантовые числа
Заряды
Комбинации
См. также

PMNS-матрица (матрица Понтекорво — Маки — Накагавы — Сакаты) — унитарная матрица смешивания нейтрино в физике элементарных частиц, аналогичная CKM-матрице смешивания кварков, получила своё название в честь Б. М. Понтекорво, в 1957 году впервые рассмотревшего смешивание нейтрино, и З. Маки, М. Накагавы и С. Сакаты, сделавших это в 1962 году.[1][2][3][4]

Эта матрица содержит в себе информацию, насколько отличаются собственные квантовые состояния нейтрино относительно лагранжианов свободного распространения (см. лагранжиан Дирака) и слабого взаимодействия. Недиагональные матричные элементы описывают осцилляции нейтрино, то есть переходы между разными состояниями.

Матрица

Для трёх поколений лептонов матрица записывается в следующем виде:

где слева приведены поля нейтрино, участвующие в слабом взаимодействии, а справа — PMNS-матрица, умноженная на вектор полей нейтрино после диагонализации массовой матрицы нейтрино. PMNS-матрица содержит амплитуду вероятности перехода данного аромата α в массовое собственное состояние i. Эти вероятности пропорциональны |Uαi.

Как правило, используется следующая параметризация матрицы[5]:

где cij = cos θij и sij = sin θij. Три угла смешивания θ12, θ13 и θ23 лежат в диапазоне от 0 до π/2 и описывают смешивание между тремя массовыми компонентами нейтрино.

Из-за трудностей детектирования нейтрино определение значения коэффициентов значительно сложнее, чем аналогичной матрицы смешивания кварков (CKM-матрица). В 2012 году сообщались следующие значения коэффициентов:[6]

в доверительном интервале 90 %

CP-нарушающие фазы

Множитель δ — так называемая СР-нарушающая фаза Дирака, она вводится в рассмотрение в случае, если нейтрино являются дираковскими частицами. Если δ отлична от 0 или π, смешивание нейтрино будет происходить с нарушением СР-инвариантности. Таким образом, введение δ отражает один из возможных механизмов СР-нарушения в лептонном секторе. В общем случае смешивания между n активными и n массовыми состояниями нейтрино, матрица смешивания (размера n X n) будет содержать (n-1)(n-2)/2 независимых дираковских фаз.

Множители αi — это СР-нарушающие фазы Майораны, они вводятся в рассмотрение в случае, если нейтрино являются майорановскими частицами. Майорановские фазы сохраняют СР-чётность, если αi=π qi, qi=0,1,2. В этом случае уравнение = ±1 имеет простой физический смысл: это относительная СР-чётность майорановских нейтрино и . В общем случае смешивания между n активными и n массовыми состояниями нейтрино имеется n-1 независимых майорановских фаз. Майорановские фазы могут быть обнаружены, например, при изучении скорости двойного безнейтринного бета-распада, который может происходить с участием майорановских нейтрино. В настоящее время неизвестно, являются ли нейтрино истинно дираковскими, истинно майорановскими или суперпозицией дираковских и майорановских состояний.

Другие параметризации

Наряду со стандартной 3-ароматовой схемой смешивания изучаются также другие варианты, например, схемы с добавлением одного или более стерильного нейтрино. Вместо PMNS-матрицы будем иметь в этом случае унитарную 4×4 матрицу смешивания, которая может быть параметризована как произведение 6 матриц поворота (6 эйлеровских углов) и (в общем случае) 3 дираковских и 5 майорановских фаз.

Существуют также другие параметризации этой матрицы,[7].

Примечания

  1. Б. М. Понтекорво. Мезоний и антимезоний (англ.) // ЖЭТФ : journal. — 1957. — Vol. 33. — P. 549—551.
  2. Z. Maki, M. Nakagawa, and S. Sakata. Remarks on the Unified Model of Elementary Particles (англ.) // Progress of Theoretical Physics  (англ.) : journal. — 1962. — Vol. 28. — P. 870. — doi:10.1143/PTP.28.870.
  3. Б. М. Понтекорво. Нейтринные эксперименты и вопрос о сохранении лептонного заряда // ЖЭТФ : журнал. — 1967. — Т. 53, № 5. — С. 1717—1725.
  4. V.N. Gribov, B. Pontecorvo. Neutrino astronomy and lepton charge (англ.) // Physics Letters  (англ.) : journal. — 1969. — Vol. B28. — P. 493. — doi:10.1016/0370-2693(69)90525-5.
  5. K. Nakamura, S. T. Petkov. Particle Data Group - The Review of Particle Physics (англ.) // J. Phys. G  (англ.) : journal. — 2004. — Vol. 37. — P. 075021. Архивировано 16 июня 2018 года. Chapter 15: Neutrino mass, mixing, and oscillations Архивная копия от 8 июля 2011 на Wayback Machine. May 2010.
  6. Источник. Дата обращения: 25 января 2013. Архивировано 12 мая 2013 года.
  7. J. W. F. Valle (2006), Neutrino physics overview, arΧiv:hep-ph/0608101 [hep-ph]. 

См. также

Ссылки

Эта страница в последний раз была отредактирована 12 июня 2023 в 17:38.
Как только страница обновилась в Википедии она обновляется в Вики 2.
Обычно почти сразу, изредка в течении часа.
Основа этой страницы находится в Википедии. Текст доступен по лицензии CC BY-SA 3.0 Unported License. Нетекстовые медиаданные доступны под собственными лицензиями. Wikipedia® — зарегистрированный товарный знак организации Wikimedia Foundation, Inc. WIKI 2 является независимой компанией и не аффилирована с Фондом Викимедиа (Wikimedia Foundation).