Тензор проводимости

Тензор проводимости — тензор (линейный оператор), определённый в проводящей среде, обладающей линейным откликом на приложенное электрическое поле. Этот тензор связывает компоненты вектора напряжённости электрического поля ${\displaystyle {\vec {E}}=(E_{x},E_{y},E_{z})}$ с компонентами вектора плотности тока ${\displaystyle {\vec {j}}=(j_{x},j_{y},j_{z})}$

${\displaystyle j_{\alpha }=\sigma _{\alpha \beta }E_{\beta }}$.

Здесь по повторяющимся индексам производится суммирование. В изотропной среде тензор проводимости представляет собой константу (скалярную проводимость), умноженную на единичный оператор.

Смысл недиагонального тензора проводимости: у тока, текущего при заданном электрическом поле появляется компонента, направленная поперёк приложенного поля. И наоборот, при заданном направлении тока появляется конечная разность потенциалов в направлении, перпендикулярном направлению течения тока.

Пример недиагонального тензора проводимости — эффект Холла. В этом случае недиагональная компонента пропорциональна магнитному полю. Обратный к тензору проводимости — тензор сопротивления.

См. также

• Магнетосопротивление

Эта страница в последний раз была отредактирована 12 июня 2019 в 08:03.