Вакансия (физика)

Вака́нсия (от лат. vacans — пустующий, свободный) — дефект кристалла, представляющий собой узел, в котором отсутствует атом (ион). Иначе говоря, вакансия — место, где в случае идеального кристалла должен располагаться атом (ион), но в действительности его в этом положении нет^[1][2].

Типы вакансий

В зависимости от заряда отсутствующего иона говорят о катионных и анионных вакансиях. Если на месте вакансии в идеальном кристалле располагается положительный ион, то вакансия называется катионной, если отрицательный — анионной.

В ионных кристаллах, содержащих вакансии, электронейтральность обеспечивается тем, что дефекты образуются парами. В одном из возможных вариантов образования таких пар вместе с вакансией заряда одного знака возникает вакансия заряда и противоположного знака. Такие вакансии относят к классу дефектов по Шоттки. Первым представление о дефектах такого типа в науку ввёл немецкий физик Вальтер Шоттки (1935).

Другой вариант состоит в том, что вместе с вакансией образуется междоузельный ион. В этом случае вакансия возникает в результате ухода иона из узла в междоузлие, то есть в такое положение, которое в идеальной решётке ионы не занимают. Дефекты такого типа называют дефектами по Френкелю. Впервые сообщение о них было сделано в работах советского физика Якова Френкеля (1926).

При образовании вакансионных дефектов по Шоттки происходит увеличение объёма кристалла, вследствие чего его плотность понижается, а образование дефектов по Френкелю такого эффекта не вызывает.

Свойства

В общем случае в кристаллах присутствуют дефекты обоих сортов, однако преобладающими являются те, для образования которых требуется меньшая энергия. Исследования показали, что дефекты по Шоттки характерны для чистых щелочно-галоидных кристаллов, а дефекты по Френкелю — для чистых кристаллов галогенидов серебра.

Вакансии всегда присутствуют в кристалле, находящемся в состоянии теплового равновесия. Количество дефектов по Шоттки ${\displaystyle n}$, соответствующее температуре кристалла ${\displaystyle T}$, можно оценить с помощью формулы^[3]

${\displaystyle n\approx N\exp(-\Delta E_{S}/kT),}$

где ${\displaystyle N}$ — число ионов, ${\displaystyle \Delta E_{S}}$ — энергия, необходимая для удаления одного иона из узла кристаллической решётки, ${\displaystyle k}$ — постоянная Больцмана. При Е~1 эВ и Т~1000 К из формулы следует n/N~10^-5[2].

Для оценки количества пар дефектов Френкеля служит другая формула^[3]:

${\displaystyle n\approx {\sqrt {NN^{\prime }}}\exp(-\Delta E_{F}/2kT),}$

где ${\displaystyle N}$ и ${\displaystyle N^{\prime }}$ — концентрации узлов и междоузельных положений соответственно, а ${\displaystyle \Delta E_{F}}$ — энергия, необходимая для перемещения атома из узла решётки в междоузлие.

Количество вакансий в кристалле может быть увеличено искусственно. Например, нагревание щёлочно-галоидных кристаллов в парах щелочных металлов приводит к проникновению в кристаллы щелочных ионов и образованию их избыточного количества, то есть к возникновению анионных вакансий.

Вакансии оказывают существенное или даже определяющее влияние на многие свойства кристаллов и физические процессы в них (плотность, ионная проводимость, оптические свойства, внутреннее трение и т.д.). Так, анионные вакансии, захватившие электрон, способны формировать центры окраски, поглощающие оптическое излучение в видимой области спектра и тем самым окрашивающие кристалл.

См. также

• Дефект по Шоттки
• Дефект по Френкелю
• Центры окраски

Примечания

Литература

• Глинка Н. Л. Общая химия

Эта страница в последний раз была отредактирована 16 апреля 2021 в 21:59.